Hvala za obisk Nature. Različica brskalnika, ki jo uporabljate, ima omejeno podporo za CSS. Za najboljšo izkušnjo priporočamo, da uporabite novejšo različico brskalnika (ali izklopite način združljivosti v Internet Explorerju). Hkrati bomo za zagotovitev stalne podpore prikazali spletna mesta brez slogov in JavaScripta.
Magnetne lastnosti trdega heksaferita SrFe12O19 (SFO) so nadzorovane s kompleksnim odnosom njegove mikrostrukture, ki določa njihovo pomembnost za aplikacije s trajnimi magneti. Izberite skupino nanodelcev SFO, pridobljenih s sol-gel sintezo spontanega zgorevanja, in izvedite poglobljeno karakterizacijo strukturne rentgenske praškovne difrakcije (XRPD) z analizo profila linije G(L). Dobljena porazdelitev velikosti kristalitov razkriva očitno odvisnost velikosti vzdolž smeri [001] od metode sinteze, kar vodi do tvorbe luskastih kristalitov. Poleg tega smo z analizo transmisijske elektronske mikroskopije (TEM) določili velikost nanodelcev SFO in ocenili povprečno število kristalitov v delcih. Ti rezultati so bili ovrednoteni za ponazoritev nastajanja stanj ene domene pod kritično vrednostjo, aktivacijski volumen pa je izpeljan iz časovno odvisnih meritev magnetizacije, namenjenih razjasnitvi povratnega procesa magnetizacije trdih magnetnih materialov.
Magnetni materiali v nano merilu imajo velik znanstveni in tehnološki pomen, saj se njihove magnetne lastnosti bistveno razlikujejo od njihove prostornine, kar prinaša nove perspektive in aplikacije 1,2,3,4. Med nanostrukturiranimi materiali je heksaferit SrFe12O19 (SFO) tipa M postal privlačen kandidat za aplikacije trajnega magneta5. Pravzaprav je bilo v zadnjih letih opravljenega veliko raziskovalnega dela o prilagajanju materialov, ki temeljijo na SFO, na nanometru z različnimi metodami sinteze in obdelave za optimizacijo velikosti, morfologije in magnetnih lastnosti6,7,8. Poleg tega je bil deležen velike pozornosti pri raziskavah in razvoju sistemov izmenjave sklopk9,10. Njegova visoka magnetokristalna anizotropija (K = 0,35 MJ/m3), usmerjena vzdolž c-osi njegove heksagonalne mreže 11,12, je neposredna posledica kompleksne korelacije med magnetizmom in kristalno strukturo, kristaliti in velikostjo zrn, morfologijo in teksturo. Zato je obvladovanje zgornjih lastnosti osnova za izpolnjevanje posebnih zahtev. Slika 1 prikazuje tipično šestkotno prostorsko skupino P63/mmc SFO13 in ravnino, ki ustreza odsevu študije analize profila črte.
Med povezanimi značilnostmi zmanjšanja velikosti feromagnetnih delcev tvorba stanja ene domene pod kritično vrednostjo vodi do povečanja magnetne anizotropije (zaradi večjega razmerja med površino in prostornino), kar vodi do koercitivnega polja14,15. Široko območje pod kritično dimenzijo (DC) v trdih materialih (tipična vrednost je približno 1 µm) in je opredeljeno s tako imenovano koherentno velikostjo (DCOH)16: to se nanaša na metodo najmanjšega volumna za razmagnetenje v koherentni velikosti (DCOH), izraženo kot aktivacijski volumen (VACT) 14. Vendar, kot je prikazano na sliki 2, je lahko postopek inverzije nedosleden, čeprav je velikost kristala manjša od DC. V komponentah nanodelcev (NP) je kritični volumen preobrata odvisen od magnetne viskoznosti (S), njegova odvisnost od magnetnega polja pa zagotavlja pomembne informacije o preklopnem procesu magnetizacije NP17,18.
Zgoraj: Shematski diagram evolucije koercitivnega polja z velikostjo delcev, ki prikazuje ustrezen proces obračanja magnetizacije (prirejeno po 15). SPS, SD in MD pomenijo superparamagnetno stanje, enojno oziroma večdomensko stanje; DCOH in DC se uporabljata za koherentni premer oziroma kritični premer. Spodaj: skice delcev različnih velikosti, ki prikazujejo rast kristalitov iz monokristalnih v polikristalne.
Vendar pa so bili na nanometru uvedeni tudi novi kompleksni vidiki, kot so močna magnetna interakcija med delci, porazdelitev velikosti, oblika delcev, površinska motnja in smer lahke osi magnetizacije, zaradi česar je analiza vse bolj zahtevna19, 20. Ti elementi pomembno vplivajo na porazdelitev energijske pregrade in si zaslužijo skrbno obravnavo, s čimer vplivajo na način obračanja magnetizacije. Na tej podlagi je še posebej pomembno pravilno razumeti korelacijo med magnetnim volumnom in fizikalnim nanostrukturiranim heksaferitom tipa M SrFe12O19. Zato smo kot modelni sistem uporabili nabor SFO, pripravljenih po sol-gel metodi od spodaj navzgor, in nedavno opravljeno raziskavo. Prejšnji rezultati kažejo, da je velikost kristalitov v nanometrskem območju in je skupaj z obliko kristalitov odvisna od uporabljene toplotne obdelave. Poleg tega je kristaliničnost takih vzorcev odvisna od metode sinteze in potrebna je podrobnejša analiza, da se razjasni razmerje med kristaliti in velikostjo delcev. Da bi razkrili to razmerje, smo z analizo transmisijske elektronske mikroskopije (TEM) v kombinaciji z Rietveldovo metodo in analizo profila črte visoko statistične rentgenske praškovne difrakcije skrbno analizirali parametre kristalne mikrostrukture (tj. kristalite in velikost delcev, obliko). . XRPD). Namen strukturne karakterizacije je določiti anizotropne značilnosti dobljenih nanokristalitov in dokazati izvedljivost analize profila linij kot robustne tehnike za karakterizacijo širjenja vrhov na nanometrsko območje (feritnih) materialov. Ugotovljeno je, da je prostorninsko utežena porazdelitev velikosti kristalitov G(L) močno odvisna od kristalografske smeri. V tem delu smo pokazali, da so dodatne tehnike res potrebne za natančno ekstrahiranje parametrov, povezanih z velikostjo, da bi natančno opisali strukturo in magnetne značilnosti takih vzorcev prahu. Proučevali so tudi proces povratne magnetizacije, da bi razjasnili razmerje med značilnostmi morfološke strukture in magnetnim obnašanjem.
Rietveldova analiza podatkov rentgenske praškovne difrakcije (XRPD) kaže, da je mogoče velikost kristalitov vzdolž c-osi prilagoditi z ustrezno toplotno obdelavo. Natančneje kaže, da je širjenje vrha, opaženo v našem vzorcu, verjetno posledica anizotropne oblike kristalita. Poleg tega je skladnost med povprečnim premerom, ki ga je analiziral Rietveld, in Williamson-Hallovim diagramom (
Slike TEM s svetlim poljem (a) SFOA, (b) SFOB in (c) SFOC kažejo, da so sestavljene iz delcev s ploščato obliko. Ustrezne porazdelitve velikosti so prikazane v histogramu plošče (df).
Kot smo opazili tudi v prejšnji analizi, tvorijo kristaliti v pravem vzorcu prahu polidisperzni sistem. Ker je rentgenska metoda zelo občutljiva na blok koherentnega sipanja, je za opis finih nanostruktur potrebna temeljita analiza podatkov praškovne difrakcije. Tu se o velikosti kristalitov razpravlja s karakterizacijo prostorninsko utežene funkcije porazdelitve velikosti kristalitov G(L)23, ki jo je mogoče interpretirati kot gostoto verjetnosti najdenja kristalitov predpostavljene oblike in velikosti, njena teža pa je sorazmerna z to. Volumen, v analiziranem vzorcu. Pri prizmatični obliki kristalita je mogoče izračunati povprečno prostorninsko uteženo velikost kristalita (povprečna dolžina stranice v smereh [100], [110] in [001]). Zato smo izbrali vse tri vzorce SFO z različnimi velikostmi delcev v obliki anizotropnih kosmičev (glej referenco 6), da bi ocenili učinkovitost tega postopka za pridobitev natančne porazdelitve velikosti kristalitov materialov v nano merilu. Da bi ovrednotili anizotropno orientacijo feritnih kristalitov, je bila izvedena analiza profila črt na podatkih XRPD izbranih vrhov. Preizkušeni vzorci SFO niso vsebovali primerne (čiste) difrakcije višjega reda z istega niza kristalnih ravnin, zato je bilo nemogoče ločiti prispevek širjenja črte od velikosti in popačenja. Hkrati je bolj verjetno, da je opazovano širjenje uklonskih črt posledica učinka velikosti, povprečna oblika kristalita pa se preveri z analizo več črt. Slika 4 primerja prostorninsko uteženo funkcijo porazdelitve velikosti kristalitov G(L) vzdolž definirane kristalografske smeri. Tipična oblika porazdelitve velikosti kristalitov je lognormalna porazdelitev. Ena od značilnosti vseh dobljenih porazdelitev velikosti je njihova enomodalnost. V večini primerov je to porazdelitev mogoče pripisati določenemu procesu tvorbe delcev. Razlika med povprečno izračunano velikostjo izbranega vrha in vrednostjo, pridobljeno iz Rietveldove natančnejše obdelave, je v sprejemljivem območju (glede na to, da se postopki kalibracije instrumentov med tema metodama razlikujejo) in je enaka tisti iz ustreznega niza ravnin z Debye. Dobljena povprečna velikost je skladna s Scherrerjevo enačbo, kot je prikazano v tabeli 2. Trend prostorninske povprečne velikosti kristalitov dveh različnih tehnik modeliranja je zelo podoben, odstopanje absolutne velikosti pa je zelo majhno. Čeprav lahko pride do nesoglasij z Rietveldom, na primer v primeru (110) odboja SFOB, je to lahko povezano s pravilno določitvijo ozadja na obeh straneh izbranega odboja na razdalji 1 stopinje 2θ v vsakem smer. Kljub temu odlično ujemanje med tehnologijama potrjuje ustreznost metode. Iz analize širjenja vrha je očitno, da je velikost vzdolž [001] specifično odvisna od metode sinteze, kar ima za posledico tvorbo luskastih kristalitov v SFO6,21, sintetiziranem s sol-gelom. Ta funkcija odpira pot za uporabo te metode za oblikovanje nanokristalov s prednostnimi oblikami. Kot vsi vemo, je kompleksna kristalna struktura SFO (kot je prikazano na sliki 1) jedro feromagnetnega obnašanja SFO12, zato je mogoče obliko in velikost prilagoditi za optimizacijo zasnove vzorca za aplikacije (kot je trajna povezano z magnetom). Poudarjamo, da je analiza velikosti kristalitov močan način za opis anizotropije oblik kristalitov in dodatno krepi predhodno pridobljene rezultate.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC izbrani odboj (100), (110), (004) prostorninsko utežena porazdelitev velikosti kristalitov G(L).
Da bi ocenili učinkovitost postopka za pridobitev natančne distribucije velikosti kristalitov nanoprašnih materialov in njegovo uporabo na kompleksnih nanostrukturah, kot je prikazano na sliki 5, smo preverili, da je ta metoda učinkovita v nanokompozitnih materialih (nominalne vrednosti). Natančnost ohišja je sestavljena iz SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Ti rezultati so popolnoma skladni z Rietveldovo analizo (za primerjavo glejte naslov slike 5) in v primerjavi z enofaznim sistemom lahko nanokristali SFO poudarijo bolj ploščato morfologijo. Pričakuje se, da bodo ti rezultati uporabili to analizo profila linije za bolj zapletene sisteme, v katerih se lahko več različnih kristalnih faz prekriva, ne da bi pri tem izgubili informacije o svojih strukturah.
Volumsko utežena porazdelitev velikosti kristalitov G(L) izbranih refleksij SFO ((100), (004)) in CFO (111) v nanokompozitih; za primerjavo so ustrezne vrednosti Rietveldove analize 70(7), 45(6) in 67(5) nm6.
Kot je prikazano na sliki 2, sta določitev velikosti magnetne domene in pravilna ocena fizičnega volumna osnova za opisovanje tako kompleksnih sistemov in za jasno razumevanje interakcije in strukturnega reda med magnetnimi delci. Nedavno je bilo podrobno raziskano magnetno obnašanje vzorcev SFO, s posebnim poudarkom na procesu obračanja magnetizacije, da bi preučili ireverzibilno komponento magnetne občutljivosti (χirr) (slika S3 je primer SFOC)6. Da bi pridobili globlje razumevanje mehanizma obračanja magnetizacije v tem nanosistemu na osnovi ferita, smo izvedli meritev magnetne relaksacije v obratnem polju (HREV) po nasičenju v določeni smeri. Razmislite o \(M\left(t\desno)\proptoSln\left(t\desno)\) (za več podrobnosti glejte sliko 6 in dodatno gradivo) in nato pridobite aktivacijski volumen (VACT). Ker ga je mogoče opredeliti kot najmanjši volumen materiala, ki ga je mogoče koherentno obrniti v dogodku, ta parameter predstavlja "magnetni" volumen, vključen v proces obračanja. Naša vrednost VACT (glejte tabelo S3) ustreza krogli s premerom približno 30 nm, definirano kot koherentni premer (DCOH), ki opisuje zgornjo mejo obračanja magnetizacije sistema s koherentno rotacijo. Čeprav obstaja velika razlika v fizični prostornini delcev (SFOA je 10-krat večja od SFOC), so te vrednosti precej konstantne in majhne, kar kaže, da mehanizem obračanja magnetizacije vseh sistemov ostaja enak (skladno s tem, kar trdimo). je enodomenski sistem) 24 . Na koncu ima VACT veliko manjši fizični volumen kot analiza XRPD in TEM (VXRD in VTEM v tabeli S3). Zato lahko sklepamo, da se proces preklapljanja ne zgodi le s koherentno rotacijo. Upoštevajte, da rezultati, dobljeni z uporabo različnih magnetometrov (slika S4), dajejo precej podobne vrednosti DCOH. V zvezi s tem je zelo pomembno definirati kritični premer delca z eno domeno (DC), da bi določili najbolj razumen proces obračanja. Glede na našo analizo (glej dodatno gradivo) lahko sklepamo, da dobljeni VACT vključuje nekoherenten rotacijski mehanizem, ker je DC (~0,8 µm) zelo daleč od DC (~0,8 µm) naših delcev, to je Oblikovanje domenskih sten ni Nato prejelo močno podporo in pridobilo konfiguracijo ene domene. Ta rezultat je mogoče razložiti s tvorbo interakcijske domene 25, 26. Predvidevamo, da posamezen kristalit sodeluje v interakcijski domeni, ki se zaradi heterogene mikrostrukture teh materialov razširi na med seboj povezane delce 27, 28. Čeprav so rentgenske metode občutljive le na fino mikrostrukturo domen (mikrokristalov), meritve magnetne relaksacije dokazujejo kompleksne pojave, ki se lahko pojavijo v nanostrukturiranih SFO. Zato je z optimizacijo nanometrske velikosti zrn SFO mogoče preprečiti prehod na postopek večdomenske inverzije in s tem ohraniti visoko koercitivnost teh materialov.
(a) Časovno odvisna krivulja magnetizacije SFOC, izmerjena pri različnih vrednostih HREV v obratnem polju po nasičenju pri -5 T in 300 K (navedeno poleg eksperimentalnih podatkov) (magnetizacija je normalizirana glede na težo vzorca); zaradi jasnosti vložek prikazuje eksperimentalne podatke polja 0,65 T (črni krog), ki se najbolje prilega (rdeča črta) (magnetizacija je normalizirana na začetno vrednost M0 = M(t0)); (b) ustrezna magnetna viskoznost (S) je inverzna funkcija polja SFOC A (črta je vodilo za oko); (c) shemo aktivacijskega mehanizma s podrobnostmi o fizični/magnetni lestvici dolžin.
Na splošno lahko pride do obrata magnetizacije skozi vrsto lokalnih procesov, kot so nukleacija domenske stene, širjenje ter pripenjanje in odpenjanje. V primeru enodomenskih feritnih delcev je aktivacijski mehanizem posredovan z nukleacijo in ga sproži sprememba magnetizacije, ki je manjša od skupnega volumna magnetnega obrata (kot je prikazano na sliki 6c)29.
Vrzel med kritičnim magnetizmom in fizičnim premerom pomeni, da je nekoherentni način sočasni dogodek obračanja magnetne domene, ki je lahko posledica materialnih nehomogenosti in površinske neenakosti, ki postanejo korelirane, ko se velikost delcev poveča 25, kar povzroči odstopanje od enotno stanje magnetizacije.
Zato lahko sklepamo, da je v tem sistemu proces obračanja magnetizacije zelo zapleten, prizadevanja za zmanjšanje velikosti v nanometrskem merilu pa igrajo ključno vlogo pri interakciji med mikrostrukturo ferita in magnetizmom. .
Razumevanje kompleksnega razmerja med strukturo, obliko in magnetizmom je osnova za načrtovanje in razvoj prihodnjih aplikacij. Analiza linijskega profila izbranega XRPD vzorca SrFe12O19 je potrdila anizotropno obliko nanokristalov, dobljenih z našo sintezno metodo. V kombinaciji z analizo TEM je bila dokazana polikristalna narava tega delca, nato pa je bilo potrjeno, da je bila velikost SFO, raziskanega v tem delu, nižja od kritičnega premera ene domene, kljub dokazom o rasti kristalitov. Na tej podlagi predlagamo ireverzibilni postopek magnetizacije, ki temelji na tvorbi interakcijske domene, sestavljene iz med seboj povezanih kristalitov. Naši rezultati dokazujejo tesno korelacijo med morfologijo delcev, kristalno strukturo in velikostjo kristalitov, ki obstajajo na nanometrski ravni. Namen te študije je razjasniti proces reverzne magnetizacije trdih nanostrukturiranih magnetnih materialov in določiti vlogo značilnosti mikrostrukture pri posledičnem magnetnem obnašanju.
Vzorci so bili sintetizirani z uporabo citronske kisline kot kelatnega sredstva/goriva v skladu z metodo spontanega izgorevanja sol-gela, opisano v Referenci 6. Pogoji sinteze so bili optimizirani, da so dobili tri različne velikosti vzorcev (SFOA, SFOB, SFOC), ki so bili pridobljeni z ustreznimi postopki žarjenja pri različnih temperaturah (1000, 900 oziroma 800 °C). Tabela S1 povzema magnetne lastnosti in ugotavlja, da so razmeroma podobne. Na podoben način smo pripravili tudi nanokompozit SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 m/m %.
Difrakcijski vzorec je bil izmerjen s sevanjem CuKα (λ = 1,5418 Å) na prašnem difraktometru Bruker D8, širina detektorske reže pa je bila nastavljena na 0,2 mm. Uporabite števec VANTEC za zbiranje podatkov v območju 2θ od 10 do 140°. Temperatura med snemanjem podatkov je bila vzdrževana pri 23 ± 1 °C. Odboj se meri s tehnologijo step-and-scan, dolžina koraka vseh testnih vzorcev pa je 0,013° (2theta); največja konična vrednost merilne razdalje je -2,5 in + 2,5° (2theta). Za vsak vrh je izračunanih skupaj 106 kvantov, medtem ko je za rep približno 3000 kvantov. Za nadaljnjo sočasno analizo je bilo izbranih več eksperimentalnih vrhov (ločenih ali delno prekritih): (100), (110) in (004), ki so se pojavili pri Braggovem kotu blizu Braggovega kota registracijske črte SFO. Eksperimentalna intenzivnost je bila popravljena za Lorentzov polarizacijski faktor, ozadje pa je bilo odstranjeno s predpostavljeno linearno spremembo. Za kalibracijo instrumenta in spektralno razširitev je bil uporabljen standard NIST LaB6 (NIST 660b). Uporabite metodo dekonvolucije LWL (Louer-Weigel-Louboutin) 30,31, da dobite čiste uklonske črte. Ta metoda je implementirana v programu za analizo profilov PROFIT-software32. Iz prilagoditve izmerjenih podatkov o intenzivnosti vzorca in standarda s psevdo Voigtovo funkcijo se izloči ustrezna pravilna kontura črte f(x). Funkcija porazdelitve velikosti G(L) je določena iz f(x) po postopku, predstavljenem v Referenci 23. Za več podrobnosti glejte dodatno gradivo. Kot dodatek k analizi profila linije se program FULLPROF uporablja za izvajanje Rietveldove analize podatkov XRPD (podrobnosti najdete v Maltoni et al. 6). Na kratko, v Rietveldovem modelu so uklonski vrhovi opisani s spremenjeno Thompson-Cox-Hastingsovo psevdo Voigtovo funkcijo. LeBailova izboljšava podatkov je bila izvedena na standardu NIST LaB6 660b za ponazoritev prispevka instrumenta k širjenju vrhov. Glede na izračunano FWHM (polna širina pri polovici največje intenzivnosti) se lahko Debye-Scherrerjeva enačba uporabi za izračun prostorninsko utežene povprečne velikosti kristalne domene koherentnega sipanja:
Kjer je λ valovna dolžina rentgenskega sevanja, K je faktor oblike (0,8-1,2, običajno enak 0,9), θ pa je Braggov kot. To velja za: izbrani odboj, ustrezen niz ravnin in celoten vzorec (10-90°).
Poleg tega je bil mikroskop Philips CM200, ki deluje pri 200 kV in je opremljen z filamentom LaB6, uporabljen za analizo TEM, da bi pridobili informacije o morfologiji delcev in porazdelitvi velikosti.
Merjenje relaksacije magnetizacije izvajata dva različna instrumenta: sistem za merjenje fizičnih lastnosti (PPMS) iz Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), opremljen s superprevodnim magnetom 9 T, in MicroSense Model 10 VSM z elektromagnetom. Polje je 2 T, vzorec je nasičen v polju (μ0HMAX: -5 T oziroma 2 T za vsak instrument), nato pa se uporabi obratno polje (HREV), da se vzorec prenese v preklopno območje (blizu HC ), nato pa se upad magnetizacije zabeleži kot funkcija časa v 60 minutah. Meritev se izvaja pri 300 K. Ustrezni aktivacijski volumen se ovrednoti na podlagi tistih izmerjenih vrednosti, opisanih v dodatnem materialu.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetne motnje v nanostrukturiranih materialih. V novi magnetni nanostrukturi 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. in Nordblad, P. Kolektivno magnetno vedenje. V novem trendu magnetizma nanodelcev, strani 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetna sprostitev v sistemih drobnih delcev. Progress in Chemical Physics, str. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ itd. Nova struktura in fizika nanomagnetov (vabljeni). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. itd. Tematski pregled: napredek in možnosti uporabe trajnih magnetov s trdim heksaferitom. J. Fizika. D. Prijavite se za fiziko (2020).
Maltoni, P. itd. Z optimizacijo sinteze in magnetnih lastnosti nanokristalov SrFe12O19 se dvojni magnetni nanokompoziti uporabljajo kot trajni magneti. J. Fizika. D. Prijavite se za fiziko 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. itd. Pojasnite razmerje med morfologijo nanodelcev, jedrsko/magnetno strukturo in magnetnimi lastnostmi sintranih magnetov SrFe12O19. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. itd. Optimizirajte magnetne lastnosti trdih in mehkih materialov za proizvodnjo trajnih magnetov z izmenjevalnimi vzmetmi. J. Fizika. D. Prijavite se za fiziko 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. itd. Prilagodite magnetne lastnosti trdo-mehkih nanostruktur SrFe12O19/CoFe2O4 s sklopitvijo sestava/faza. J. Fizika. Kemija C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. itd. Raziščite magnetno in magnetno sklopitev nanokompozitov SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. mag. mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Heksagonalni feriti: Pregled sinteze, delovanja in uporabe heksaferitne keramike. Uredi. alma mater. znanost. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D vizualizacijski sistem za elektronsko in strukturno analizo. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetna interakcija. Frontiers in Nanoscience, str. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. itd. Korelacija med strukturo velikosti/domene visokokristalnih nanodelcev Fe3O4 in magnetnimi lastnostmi. znanost. Zastopnik 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnet in magnetni materiali. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Magnetna interakcija v s silicijevim dioksidom prevlečenih nanoporoznih komponentah nanodelcev CoFe2O4 s kubično magnetno anizotropijo. Nanotehnologija 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Omejitve upoštevanja magnetnih snemalnih medijev. J. mag. mag. alma mater. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC itd. Magnetna interakcija in energetska pregrada v dvojnih magnetnih nanodelcih jedro/lupina sta izboljšani. J. Fizika. Kemija C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetne lastnosti nanodelcev: zunaj vpliva velikosti delcev. Kemija en evro. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Izboljšajte magnetne lastnosti z nadzorom morfologije nanokristalov SrFe12O19. znanost. Zastopnik 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. in Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 let analize slike. A. Nat. Metoda 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Gladkost in veljavnost porazdelitve velikosti kristalitov v analizi rentgenskega profila. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM itd. Magnetna viskoznost in mikrostruktura: odvisnost velikosti delcev od aktivacijskega volumna. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. in Laureti, S. pri magnetnem zapisu z ultra visoko gostoto. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostrukture in obračanje magnetizacije filma. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Razvoj domene interakcij v teksturiranem drobnozrnatem magnetu Nd2Fe14B. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Od velikosti odvisno magnetno utrjevanje v nanodelcih CoFe2O4: učinek nagiba vrtenja površine. J. Fizika. D. Prijavite se za fiziko 53, 504004 (2020).
Čas objave: 11. december 2021
